(или трехклиномерная, асимметрическая) система — одна из кристаллографических систем, для которой характерно отсутствие осей или плоскостей простой симметрии. Для обозначения форм кристаллов принимают три оси, параллельные трем любым ребрам кристалла, пересекающиеся в одной точке и образующие одна с другой углы α, β, γ (см. фиг. 1). Основная форма отсекает на трех осях отрезки неравные a, b, с.

Фиг. 1.

Итак, для точного определения отношения осей какого-нибудь минерала необходимо знать эти шесть неизвестных: α, β, γ, а, b, с (например, у альбита а: b: с = 0,6333: 1: 0,5575, α = 94°4', β = 116°28', γ = 88°8'). К этой системе принадлежат два класса. Первый класс — асимметрический (триклинно-гемиэдрический, гемипинакоидальный или педиальный), кристаллы его вовсе не имеют элементов симметрии. Каждая отдельная грань кристалла представляет полную "простую форму" и носит название "педион". Хотя на кристаллах и замечаются (см. фиг. 2) параллельные грани, но они принадлежат различным формам, что доказывают различные фигуры роста, травления и т. д., замечающиеся на них. К этому классу принадлежат, например, кристаллы очень многих органических соединений. Второй класс — пинакоидальный (триклинно-голоэдрический) характеризуется присутствием одной двойной оси и перпендикулярной ей плоскости сложной симметрии. Характерной формой кристаллов этого класса является "пинакоид" — пара параллельных граней.

Фиг. 2. Фиг. 3.

К этому классу принадлежат кристаллы многих минералов, напр. альбита, дистена, аксинита (см. фиг. 3), микроклина и т. д., и очень многих органических и неорганических соединений (напр., медный купорос, виноградная кислота). В отношении физических свойств кристаллы обоих этих классов обнаруживают различие только в таких физических свойствах, которые могут быть неодинаковыми в двух противоположных направлениях, именно в твердости, в пироэлектрических свойствах, в форме фигур вытравления и т. д.; все же другие (не полярные) физические свойства должны быть одинаковы и в том, и в другом классе, так как в кристаллах этой системы два направления, образующие между собой угол, отличный от 0° и 180°, никогда не могут быть равнозначными. Оптически все кристаллы двуосны, причем дисперсия оптических осей (см.) у них вполне несимметрична, и это одно делает несомненным принадлежность кристалла к этой системе. Более подробно см. Groth, "Физическая кристаллография" (1897, стр. 360—372); Федоров, "Кристаллография" (стр. 174—175).